Для орбитального квантового числа l существует правило отбора . Это означает, что возможны только такие переходы, в которых l изменяется на единицу. Поэтому запрещенным является переход

Для орбитального квантового числа l существует правило отбора . Это означает, что возможны только такие переходы, в которых l изменяется на единицу. Поэтому запрещенным является переход 4d->2s так как в этом случае .

Решение:

Длина волны де Бройля определяется формулой , где h – постоянная Планка, m и V – масса и скорость частицы соответственно. Отсюда скорость частицы . По условию задания ; тогда с учетом того, что , искомое отношение .

Решение:

Одномерное стационарное уравнение Шрёдингера — линейное обыкновенное дифференциальное уравнение второго порядка вида

Решение:

Вероятность обнаружить микрочастицу в интервале (a, b) для состояния, характеризуемого определенной -функцией, равна Из графика зависимости от х эта вероятность находится как отношение площади под кривой в интервале (a, b) к площади под кривой во всем интервале существования то есть в интервале (0, l). При этом состояниям с различными значениями главного квантового числа n соответствуют разные кривые зависимости : n = 1 соответствует график под номером 1, n = 2 – график под номером 2 и т.д. Тогда в состоянии с

n=4 вероятность обнаружить электрон равна 3/8

Решение:

Интенсивность света, прошедшего через вторую пластинку турмалина (анализатор), меняется в зависимости от угла между направлениями OO и O’O’ оптических осей пластин турмалина по закону Малюса: , где – интенсивность плоскополяризованного света, прошедшего через первую пластинку 1 (поляризатор). Отсюда а угол

Решение:

Согласно уравнению Эйнштейна для фотоэффекта, , где энергия фотона; работа выхода электронов из металла; максимальная кинетическая энергия электронов, которая равна , где задерживающее напряжение. Следовательно,

Решение:

Увеличение длины волны рассеянного фотона (комптон-эффект) равно комптоновская длина волны для электрона. Длина волны рассеянного фотона будет максимальной, если угол рассеяния а и Следовательно, Отношение максимально возможной длины волны рассеянного фотона к его первоначальной длине равно:

К полярным диэлектрикам относятся диэлектрики, молекулы (атомы) которых обладают отличным от нуля дипольным моментом в отсутствие внешнего электрического поля. Однако в результате теплового движения молекул векторы их дипольных моментов ориентированы беспорядочно, и поляризованность Р = 0. При внесении полярного диэлектрика во внешнее электрическое поле наблюдается ориентационная поляризация: внешнее электрическое поле стремится ориентировать дипольные моменты полярных молекул по направлению вектора напряженности поля. Этому препятствует хаотическое тепловое движение молекул. В итоге совместного действия поля и теплового движения молекул имеет место преимущественная ориентация дипольных моментов в направлении поля, возрастающая с увеличением напряженности поля (и уменьшением температуры). В очень сильном электрическом поле (и при достаточно низкой температуре) дипольные моменты всех молекул располагаются практически параллельно полю. При этом поляризованность полярного диэлектрика достигает максимального значения (но существенно меньшего по сравнению с сегнетоэлектриками). Все указанные особенности поляризованности полярных диэлектриков отражает кривая 3.

Решение:

На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует сила Лоренца. В том случае, когда скорость частицы перпендикулярна линиям магнитной индукции, направление силы Лоренца удобно находить по правилу левой руки. Тогда из рисунка следует, что , , , В данном случае траектории заряженных частиц – дуги окружностей с различающимися радиусами. Поскольку радиус окружности обратно пропорционален удельному заряду частицы, , то из рисунка следует, что

Решение:

Из уравнения ледует, что изменяющееся со временем магнитное поле (для которого ) является источником вихревого электрического поля, особенность которого – отличие от нуля циркуляции вектора напряженности поля.

Решение:

Согласно закону Джоуля – Ленца в дифференциальной форме, где удельная тепловая мощность тока, удельное сопротивление, напряженность электрического поля в проводнике. Поскольку напряженность поля также увеличится в 4 раза,

Решение:

Уравнение плоской косинусоидальной волны имеет вид где амплитуда волны; циклическая частота, – период колебаний, волновое число, – длина волны, – фаза волны, начальная фаза. Скорость колебания частиц среды равна: Амплитуда скорости частиц среды равна: Амплитуду и длину волны можно определить из графика: Тогда

Решение:

Коэффициент затухания равен Время релаксации это время, в течение которого амплитуда колебаний уменьшается в (~ 2,7) раз.

Решение:

Величина полного ускорения определяется соотношением где тангенциальное и нормальное ускорения соответственно, причем , , где R – радиус кривизны траектории. Так как по условию скорость равномерно возрастает, величина тангенциального ускорения остается постоянной. В то же время величина нормального ускорения увеличивается, поскольку при этом радиус кривизны траектории уменьшается, что видно из рисунка. Таким образом, величина полного ускорения точки увеличивается.

Решение:

Согласно закону сохранения момента импульса Здесь J – момент инерции фигуриста относительно оси вращения, – угловая скорость его вращения вокруг этой оси. Отсюда с учетом того, что где n – частота вращения, Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна: Тогда Таким образом, частота вращения фигуриста и его кинетическая энергия возрастут в 2 раза.

Связь между потенциальной энергией частицы и соответствующей ей потенциальной силой имеет вид , или .

-1*2*3=-6

-6

Решение:

Фотон является частицей, которая может существовать, только двигаясь со скоростью с, то есть со скоростью света в вакууме. Кроме того, согласно одному из постулатов специальной теории относительности – принципу постоянства скорости света, скорость света в вакууме не зависит от движения источника света и, следовательно, одинакова во всех инерциальных системах отсчета. Поэтому скорость фотона g2 с учетом направления его движения в лабораторной системе отсчета равна:

Решение:

Момент инерции при неизменных материале, форме и размерах тела зависит от расположения тела относительно оси. При переносе оси момент инерции тела изменится, в данном случае в соответствии с теоремой Штейнера увеличится. Согласно основному уравнению динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси угловое ускорение равно: Отсюда при неизменном моменте М сил, действующих на тело, угловое ускорение тела обратно пропорционально его моменту инерции J относительно оси вращения. Поэтому при параллельном переносе оси на край диска его момент инерции увеличится, а угловое ускорение уменьшится.

Решение:

Для статистической системы в состоянии термодинамического равновесия на каждую поступательную и вращательную степени свободы приходится в среднем кинетическая энергия, равная , а на каждую колебательную степень – Средняя кинетическая энергия молекулы равна: Здесь – сумма числа поступательных, числа вращательных и удвоенного числа колебательных степеней свободы молекулы: , где – число степеней свободы поступательного движения, равное 3; – число степеней свободы вращательного движения, которое может быть равно 0, 2, 3; – число степеней свободы вращательного движения, которое может быть равно 0, 2, 3; – число степеней свободы колебательного движения, минимальное количество которых равно 1. Для молекулярного кислорода (двухатомной молекулы) Следовательно, Тогда средняя энергия молекулы кислорода

Решение:

Работу газа в циклическом процессе можно найти, определив площадь, ограниченную кривой цикла в координатах Цикл имеет форму трапеции. Тогда

Решение:

Отношение в обратимом процессе есть полный дифференциал функции состояния системы, называемой энтропией системы: В изолированных системах энтропия не может убывать при любых, происходящих в ней процессах: Знак равенства относится к обратимым процессам, а знак «больше» – к необратимым процессам. Разрушение кристаллической решетки при плавлении вещества приводит к возрастанию энтропии, так как если в неизолированную систему поступает тепло и происходит необратимый процесс, то энтропия возрастает за счет не только полученного тепла, но и необратимости процесса:

Решение:

Полная вероятность равна: , то есть площадь, ограниченная кривой распределения Максвелла, равна единице и при изменении температуры не изменяется. Из формулы наиболее вероятной скорости , при которой функция максимальна, следует, что при повышении температуры максимум функции сместится вправо, следовательно, высота максимума уменьшится.

Дата добавления: 2015-10-21