Е.О.Федосеева, Г П. Федосеева 11 страница

6РЗС — двойной лучевой тетрод в стеклянном баллоне, порядковый номер разработки 3, напряжение накала 6,3 В;

6Ф5П — триод-пеитод в пальчиковом баллоне, порядковый номер разра­ботки 5, напряжение накала 6,3 В.

Контрольные вопросы

1. Объясните назначение и действие экранирующей сетки. Что такое дина- тронный эффект?

2. По анодным характеристикам пентода объясните, как устраняется ди- натронный эффект с помощью антидинатронной сетки.

3. Объясните устройство лучевого тетрода и принцип устранения в нем ди- натронного эффекта.

Раздел 3.

ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКИЕ И ФОТОЭЛЕКТРОННЫЕ ПРИБОРЫ

Глава 3.1.

ЭЛЕКТРОННОЛУЧЕВЫЕ ТРУБКИ

3.1.1. Электроннолучевая трубка с электростатическим управлением

Электронно-оптические приборы преобразуют электрическую энергию в энергию оптического излучения (световую). К ним, в частности, относятся электроннолучевые приборы.

Электроннолучевой прибор — это электровакуумный прибор, преобразующий электрический сигнал в оптический с помощью формирования электронного луча и управления его интенсивно­стью и положением. Один из видов элекроннолучевого при­бора — элекроннолучевая трубка.

Электроннолучевые трубки предназначены для преобразова­ния электрического сигнала в оптическое изображение, которое получается на специальном экране с люминесцирующим слоем, светящимся под действием направленного на него тонкого электронного луча. Перемещение электронного луча по экрану вызывает перемещение светящегося под действием электронной бомбардировки пятна; луч как бы рисует на экране светящееся изображение. Электроннолучевые трубки могут быть использо­ваны для визуального наблюдения или фотографирования элек­трических процессов, для отображения информации в виде цифр, букв и других знаков, а также графиков зависимости одной электрической величины от другой или от времени.

Электроннолучевые трубки, предназначенные для светящегося графического воспроизведения электрического сигнала, называют осциллографическими; на их основе построены измерительные приборы, называемые осциллографами. Приемные электронно­лучевые трубки, предназначенные для воспроизведения телеви­зионных изображений, называют кинескопами.

Рассмотрим устройство электроннолучевой трубки (рис. 3.1). Она представляет собой стеклянную колбу вытянутой формы, с расширением к торцу (рис. 3.1, а). В колбе (баллоне) поме­щены: электронный прожектор, отклоняющая система и люминес- цирующий экран.

Электронный прожектор создает поток электронов, ускоряет их и фокусирует в узкий луч, направленный вдоль оси трубки в
центр экрана, а также позволяет управлять количеством электро­нов в луче, т. е. интенсивностью свечения экрана.

Отклоняющая система предназначена для управления движе­нием электронного луча по экрану путем одновременного откло­нения луча в двух взаимно перпендикулярных направлениях — вертикальном и горизонтальном.

Экран служит для получения на нем светящегося изобра­жения.

Рис. 3.1. Электроннолучевая трубка: а — внешний вид; б — устройство: 1 — катод; 2 — управляющий электрод; 3— аноды; 4 — отклоняющие пластины;

5 — аквадаг; 6 — экран; 7 — баллон; в в — условное графическое обозначение

В зависимости от способа фокусировки и отклонения элект­ронного луча различают три типа электроннолучевых трубок: с электростатическим управлением, в которых для фокуси­ровки и отклонения луча используется электрическое поле;

с электромагнитным управлением, в которых для фокусировки и отклонения луча используется магнитное поле;

со смешанным управлением, в которых фокусировка осуще­ствляется электрическим полем, а отклонение луча — магнитным.

Устройство элекроннолучевой трубки с электростатическим управлением схематически показано на рис. 3.1, б, а ее условное графическое обозначение — на рис. 3.1, в.

Электронный прожектор состоит из катода косвенного нака­ла, управляющего электрода и двух или трех анодов, ускоряю­щих и фокусирующих электроны в луче. Катод имеет форму цилиндра, торец которого снаружи покрыт оксидным слоем; вну­три цилиндра расположен подогреватель для накала катода и получения термоэлектронной эмиссии с его торца. Управляющий электрод, называемый модулятором, имеет форму цилиндра с от­
верстием в торце и расположен вокруг катода. На него подается отрицательное напряжение порядка нескольких десятков вольт относительно катода.

Электроны, эмиттируемые катодом, движутся под действием ускоряющего поля первого анода сквозь отверстие в торце уп­равляющего электрода, отталкиваясь от его стенок. Количество электронов в луче, проходящем через это отверстие, зависит от величины отрицательного напряжения управляющего электрода: чем оно больше, тем меньше количество электронов в луче, меньше ток луча, а следовательно, и яркость свечения экрана в точке падения на него луча.

Рис. 3.2. Полная система элек­тростатической фокусировки лу­ча (а), фокусирующее электри­ческое поле между анодами (б) и принцип действия этого поля на траекторию движения элек­тронов луча (в)

Аноды представляют собой полые цилиндры с диафрагмами внутри. Электронный луч проходит сквозь отверстия в этих диа­фрагмах. Аноды имеют неодинаковые диаметры и разные поло­жительные потенциалы: первый 300—1000 В, второй 1000— 5000 В и более. Эти потенциалы подобраны таким образом, что электрические поля, созданные ими, имеют специальную конфигу­рацию и собирают пучок летящих с большой скоростью электро­нов в узкий сходящийся луч (рис. 3.2, а).

В каждой точке неоднородного электрического поля, пред­ставленного криволинейными силовыми линиями, идущими в направлении от более высокого потенциала к менее высокому (рис. 3.2, б), на электрон действует сила, направленная по ка­сательной к силовой линии в данной точке в сторону более высо­
кого потенциала, т. е. противоположно силовым линиям. Под действием этих сил изменяется направление движения электро­нов. Электрические поля между управляющим электродом и пер­вым анодом и между следующими анодами действуют на элек­тронный луч подобно тому, как оптические линзы действуют на световой луч. Пучок электронов фокусируется сначала внутри первого анода, затем расходится и снова собирается по мере выхода из второго анода. Электрическое поле, способное соби­рать или рассеивать поток электронов, называют электронной линзой.

Рассмотрим подробнее действие электронной линзы на траекто­рию движения электрона, летящего в ускоряющем поле в на­правлении к экрану (рис. 3.2, в). Траектория движения электро­на изображена толстой линией, а силовая линия электрического поля между анодами А\ и Л2 — тонкой пунктирной. В точке В на электрон действует сила Fi, которую можно разложить на две составляющие: горизонтальную Fi _Го_Р и вертикальную Fi „е_Р. Пер­вая ускоряет движение электрона вдоль оси трубки, вторая от­клоняет его к оси. Аналогично в точке С сила F2 имеет горизон­тальную составляющую F_2ro_P, ускоряющую движение электрона, и вертикальную — F2ве_Р, отклоняющую его от оси, но в меньшей степени, так как скорость электрона в точке С выше. В результа­те траектория данного электрона и всех электронов в луче пере­сечется с осью трубки в точке F экрана, являющейся фокусом системы электронных линз — рассеивающей и собирательной.

Напряжение на первом аноде регулируется таким образом, чтобы луч фокусировался в плоскости экрана и давал на нем четкое светящееся пятно, диаметр которого для осциллографи- ческих трубок обычно равен 0,5—1 мм. Напряжение на втором аноде остается постоянным. Благодаря очень высокому напря­жению на анодах создается сильное ускоряющее поле для электронов в луче.

Экран трубки покрыт специальным веществом — люмино­фором, — светящимся под действием электронного луча. Яркость и длительность свечения экрана, а также цвет свечения зависят от вещества люминофора, от скорости и количества электронов в луче. Чем больше скорость электронов и чем больше их падает на экран, тем ярче светится изображение. С течением времени способность люминесцентного вещества светиться ухудшается. Это явление называют утомляемостью экрана.

Цвет свечения зависит от состава люминофора. Для визу­ального наблюдения кривых исследуемого сигнала в осциллогра- фических трубках применяют люминофор, дающий желто- зеленое свечение, поскольку глаз человека наиболее чувствите­лен к излучению в этой области спектра. Для этого в качестве люминофора на экран наносится слой сульфида цинка. В труб­ках, предназначенных для фотографирования изображения с экрана, используют люминофоры, дающие синее свечение. Для получения черно-белого телевизионного изображения на экранах кинескопов используется белое свечение, а для цветных изобра­жений — сложный экран с точками красного, зеленого и синего свечения.

Электроны, падая с большой скоростью на экран трубки, от­дают ему свою энергию, которая частично превращается в све­товую, а частично поглощается электронами вещества экрана и вызывает из него вторичную эмиссию электронов. Вторичные электроны, эмиттируемые экраном, улавливаются аквадагом,

Рис. 3.3. Действие отклоняющих пластин

который представляет собой слой графита, нанесенный на внут­реннюю поверхность стеклянного баллона электроннолучевой трубки. Аквадаг соединяется со вторым анодом и служит также для защиты электронного луча от воздействия внешних электри­ческих и магнитных полей (см. рис. 3.1, б).

Отклоняющая система состоит из двух пар пластин. Первая па­ра плоскопараллельных пластин установлена по пути движения электронов луча горизонтально и служит для отклонения луча в вертикальном направлении. Эти пластины при подаче на них напряжения создают электрическое поле, сила которого дей­ствует на электроны вертикально, и называются вертикально- отклоняющими пластинами УУ. Вторая пара плоскопараллель­ных пластин расположена перпендикулярно первой и служит для отклонения электронного луча в горизонтальном направле­нии. Это горизонтально-отклоняющие пластины XX.

Действие отклоняющих пластин на электронный луч иллю­стрирует рис. 3.3. При подаче постоянного напряжения н-а пластины УУ так, что потенциал верхней из них выше, чем ниж­ней, луч отклонится из центра экрана О вверх в точку а, а при изменении полярности приложенного напряжения — вниз в точку б. При равенстве потенциалов пластин луч останется в точке О на оси трубки. Чем больше напряжение между пластинами, тем сильнее отклоняется луч. Если на пластины УУ подать перемен­ное напряжение, то луч будет перемещаться вверх и вниз между точками а и б. Поэтому световое пятно тоже будет двигаться по отрезку вертикальной линии, непрерывно перемещаясь то вверх, то вниз и многократно прочерчивая этот отрезок. При сравни­тельно большой частоте переменного напряжения, а также вследствие инерционности зрения и свойства послесвечения экра­на на экране будет видна непрерывная светящаяся линия, а не отдельные положения светящегося пятна. Длина светящегося вертикального отрезка пропорциональна амплитуде приложен­ного к пластинам УУ переменного напряжения.

Аналогично действует на движение электронного луча по го­ризонтали напряжение между пластинами XX: если выше потен­циал передней пластины, то луч попадет в точку в, а если зад­ней — то в точку г. При одновременной подаче переменных на­пряжений на обе пары пластин на экране наблюдаются разные светящиеся кривые линии, форма которых зависит от ампли­туды, частоты и фазы подаваемых на пластины XX и УУ напря­жений. Эти кривые носят название фигур Лиссажу и позволяют производить исследования электрических сигналов.

3.1.2. Принцип получения изображения на экране осциллографической трубки

Наличие двух взаимно перпендикулярных пар отклоняющих пластин позволяет получить на экране электроннолучевой трубки график исследуемого процесса в прямоугольной системе коорди­нат, т. е. графическую зависимость одной величины от другой.

Рассмотрим в качестве примера получение наиболее распро­страненных графиков зависимости напряжения сигнала от вре­мени, т. е. временных диаграмм.

Положение светового пятна на экране в любой момент вре­мени зависит от мгновенных значений обоих отклоняющих напряжений, а форма светящейся линии, которую чертит луч при своем движении, — от характера изменения этих напряже­ний. Если исследуемое изменяющееся напряжение подвести к вертикально-отклоняющим пластинам УУ, то на экране полу­чится вертикальная линия. Для получения формы кривой иссле­дуемого напряжения необходимо, чтобы луч одновременно сме­щался по горизонтали прямо пропорционально времени. Этот процесс называют разверткой электронного луча. Осью времени в этом случае служит линия развертки, которую прочерчивает луч под действием напряжения развертки U_p между горизон- тально-отклоняющими пластинами XX.

Для наблюдения электрических процессов, изменяющихся во времени, применяют линейную развертку, дающую перемещение луча по экрану с постоянной скоростью. Для этого напряжение развертки должно равномерно возрастать, пока луч движется в пределах экрана, и очень быстро спадать до нуля, чтобы вернуть луч к началу координат, а затем снова линейно возрастать и быстро спадать и т. д. При этом луч каждый раз прочерчивает исследуемую кривую на одном и том же месте и возвращается к началу координат (рис. 3.4, а). Форму напряжения развертки, которое периодически линейно нарастает до максимального зна­чения и быстро спадает до нуля, называют пилообразной (рис. 3.4, б). Амплитуда напряжения развертки U_pm определяет величину отклонения луча по горизонтали, т. е. длину линии

мы исследуемого напряжения (а); пилообразное напряжение развертки (б) и исследуемый синусо­идальный сигнал (в)

Если исследуемое напряжение сигнала £У_С, например сину­соидальное (рис. 3.4, в), подать на пластины УУ, то амплитуда отклонения луча по вертикали будет прямо пропорциональна амплитуде напряжения сигнала U_cm. При одновременном дейст­вии напряжений сигнала на пластинах УУ и развертки на плас­тинах XX луч прочерчивает на экране развернутую временную диаграмму исследуемого напряжения, т. е. синусоиду. На рис. 3.4, а показаны положения луча на экране, соответствующие моментам времени 0, 1, 2, 3...8.

Равномерное перемещение светового пятна по экрану от ле­вого края к правому, соответствующее пологой возрастающей части зубца пилообразного напряжения ОА, называется прямым ходом луча, а почти мгновенное, скачкообразное возвращение светового пятна справа налево, соответствующее крутой спа­дающей части зубца АБ, — обратным ходом луча. Время обрат­ного хода луча должно быть очень мало по сравнению со време­нем его прямого хода.

Для получения неподвижного изображения одной кривой на экране необходимо, чтобы период развертки был кратным пе­риоду исследуемого напряжения, т. е.

Т_р = пТ_с,

где Т_р — период напряжения развертки; Т_с — период исследуе­мого напряжения; п — целое число. Это условие для частот сиг­нала /_с и развертки /_р имеет вид: /_с = nf_p.

При выполнении данного соотношения изображение л-перио- дов кривой исследуемого напряжения прочерчивается на одном и том же месте.

Рис. 3.5. Схема включения электроннолучевой трубки с электростатическим управлением

Если частоты обоих колебаний равны, то на экране будет неподвижное изображение одного полного периода исследуемого напряжения. Если частота исследуемого напряжения вдвое больше частоты пилообразного напряжения, то на экране будет два полных периода исследуемого напряжения и т. д.

Схема включения трубки приведена на рис. 3.5. Питание трубки осуществляется от выпрямителя, нагруженного на высо­коомный делитель, состоящий из постоянных резисторов R|, R₂, /?з и потенциометров П\, П₂, Пз, П\. С делителя выпрямленное напряжение необходимой величины подается на все электроды трубки. На управляющий электрод подают отрицательное отно­сительно катода напряжение в несколько десятков вольт. Регу­лировкой этого напряжения с помощью потенциометра П\ изме­няют яркость свечения экрана.

На первый анод подают положительное напряжение в не­сколько сотен вольт. Регулируя величину этого напряжения,
потенциометром Я₂ производят фокусировку. На второй анод подают положительное напряжение значительно более высокое, чем на первый анод, — тысячи и десятки тысяч вольт. Второй анод и аквадаг соединены с корпусом прибора.

На вертикально-отклоняющие пластины подают напряжение сигнала U_c, а на горизонтально-отклоняющие — напряжение раз­вертки U_p. Кроме того, на отклоняющие пластины подают по­стоянное напряжение, позволяющее установить исходное поло­жение светового пятна на экране трубки. Для этого служат потенциометры Я₃ и Я₄.

	-С=Н R		д

Рис. 3.6. Схема получе­ния на экране осцилло­графа вольт-амперной ха­рактеристики диода

Кроме получения временных осциллограмм, представляющих зависимости токов и напряжений сигнала от времени, электрон­нолучевая трубка позволяет наблюдать на экране вольт-ампер- ные характеристики электронных приборов. Для этого от пластин XX отключается напряжение временной развертки, а подается напряжение, пропорциональное напряжению на приборе; на пла­стины УУ подается напряжение, пропорциональное току прибора.

Например, для получения на экране осциллографа вольт- амперной характеристики полупроводникового диода использует­ся схема, показанная на рис. 3.6. Чтобы получить обе ветви вольт-амперной характеристики — прямую и обратную, — иссле­дование проводится на переменном токе. Переменное напряжение подводится через трансформатор Тр к диоду Д и резистору R. Сопротивление резистора должно быть меньше прямого сопро­тивления диода. К пластинам XX приложено напряжение со вторичной обмотки трансформатора, пропорциональное напряже­нию на диоде, а к пластинам УУ — напряжение ир с резистора R, пропорциональное току через диод. В течение положитель­ного полупериода на аноде диода луч смещается вправо вверх и обратно в первом квадранте графика, прочерчивая прямую
ветвь характеристики — /_пр = /((/_пр). В отрицательный полупе- риод луч смещается влево вниз и обратно в третьем квадранте графика, прочерчивая обратную ветвь — /₀б_Р = f(U₀6_P). В после­дующие периоды переменного напряжения луч повторяет вы­черчивание характеристики на том же месте, так что на экране наблюдается устойчивое ее изображение.

3.1.3. Электроннолучевая трубка с магнитным управлением

Магнитное поле действует на движущийся электрон, как на элементарный проводник с током. Поскольку ток создается дви­жением электрона, то сила, действующая на электрон со сто­роны однородного магнитного поля, пропорциональна заряду

Рис. 3.7. Движение электрона в однородном магнитном поле при начальной скорости, перпенди­кулярной силовым линиям (а) и направленной под углом к ним (б)

электрона е, скорости v и напряженности магнитного поля Я, а также зависит от угла а между направлением силовых линий и направлением движения электрона:

F = evHsma.

Отсюда следует, что на электрон, движущийся вдоль силовых линий, магнитное поле не оказывает влияния, так как при а=0 и а= 180° sina=0 и F = 0. Сила магнитного поля действует на электрон только в том случае, если он пересекает магнитные силовые линии. Причем эта сила имеет максимальное значение, когда электрон движется перпендикулярно силовым линиям. Рассмотрим траекторию движения электрона в однородном маг­нитном поле в этом случае.

Направление действующей на электрон силы F можно опре­делить, пользуясь правилом левой руки (рис. 3.7, а). При этом следует учесть, что направление тока i противоположно направ­лению скорости движения электрона. Сила действует перпенди­кулярно к скорости, поэтому величина скорости остается постоян­ной, а изменяется только ее направление. Следовательно, траек­торией движения электрона является окружность, лежащая в плоскости, перпендикулярной силовым линиям. Чем больше ско­
рость электрона, тем больше радиус этой окружности, а чем сильнее магнитное поле, тем меньше радиус окружности, т. е. тем больше поле «закручивает» поток электронов.

Если начальная скорость электрона v направлена под углом к силовым линиям, то под действием ее составляющей v\, перпен­дикулярной силовым линиям, электрон движется по окружности, а под действием второй составляющей i>2 — вдоль силовых линий. Результирующая траектория электрона представляет собой спи­раль (рис. 3.7, б). Радиус этой спирали тем меньше, чем больше напряженность магнитного поля и меньше составляющая скоро­сти t>i, а шаг витков спирали тем больше, чем больше состав­ляющая скорости V2 и меньше напряженность поля.

Рис. 3.8. Схематическое устройство электроннолучевой трубки с магнитным управлением (о) и расположение отклоняющих ка­тушек (б)

В электроннолучевой трубке с магнитным управлением дейст­вие магнитного поля на поток электронов, испускаемых катодом и проходящих через отверстие в управляющем электроде, исполь­зуется как для фокусировки электронного луча, так и для его отклонения (рис. 3.8, а).

Первый анод не используется для фокусировки луча; на него подается постоянное положительное напряжение порядка не­скольких сотен вольт, и он служит электростатическим экра­ном от воздействия сильного ускоряющего поля второго анода на катод и управляющий электрод. Второй анод является уско­ряющим электродом. Его роль в электроннолучевых трубках с магнитным управлением обычно выполняет аквадаг, на кото­рый подается напряжение 4000—12000 В.

Фокусировка электронного луча осуществляется магнитным полем, которое создает специальная фокусирующая катушка ФК. Эту катушку цилиндрической формы надевают на горло­вину трубки. Через нее проходит постоянный ток, и внутри ка­тушки в трубке создается продольное магнитное поле, силовые линии которого идут вдоль оси трубки. Под действием этого поля траектории элекронов, вылетающих из прожектора под разными углами к оси трубки, «закручиваются» по спирали, отклоняются к оси и фокусируются на экране. Фокусировка луча регулируется изменением тока в фокусирующей катушке. Магнитное поле, формирующее электронный луч, называют магнитной линзой.

Отклонение луча на экране также осуществляется магнит­ными полями. Отклоняющая система состоит из двух пар кату­шек ОК, расположенных взаимно перпендикулярно снаружи трубки на ее горловине. Расположение отклоняющих катушек в плоскости, перпендикулярной оси трубки, и их соединение пока­зано на рис. 3.8, б. При прохождении тока по отклоняющим ка­тушкам создаются два поперечных магнитных поля, силовые линии которых проходят внутри трубки перпендикулярно друг другу в плоскости, перпендикулярной оси, а значит, и направле­нию луча. При этом сила F_x, действующая на электроны луча со стороны магнитного поля катушек XX, силовые линии кото­рого идут вертикально, отклоняет луч по горизонтали, а сила F_y магнитного поля катушек УУ — по вертикали. Управление отклонением луча осуществляется за счет изменения тока в отклоняющих пластинах. Для получения сигнала развертки во времени в катушках горизонтального отклонения должен про­ходить ток, зависимость величины которого от времени характе­ризуется пилообразной кривой.

3.1.4. Кинескопы

Кинескопы используют для преобразования телевизионных электрических сигналов в изображение на экране. Они бывают черно-белого и цветного изображения. В кинескопах черно­белого изображения участки на экране различаются только по яркости, а в кинескопах цветного изображения — по яркости и цветности.

Наибольшее распространение имеют различные типы кинеско­пов, предназначенных для непосредственного наблюдения изо­бражения на экране. Применяются также приемные телевизион­ные электроннолучевые трубки, называемые проекционными ки­нескопами. Они предназначены для получения изображения на большом внешнем экране с помощью оптической проекции на него с экрана кинескопа.

Действие кинескопа основано на принципе получения изобра­жения на экране электроннолучевой трубки. Однако для полу­чения телевизионного изображения развертка должна осуще­ствляться как по горизонтали, так и по вертикали напряжениями с пилообразной формой кривой. При этом на экране высве­чивается растр: под действием горизонтально отклоняющего напряжения луч рисует строки, а последовательное высвечива­ние строк по всему экрану, т. е. получение кадра, дает верти­кально отклоняющее пилообразное напряжение. В отечественной телевизионной системе принят растр, имеющий 625 строк в кадре с частотой 25 кадров в секунду. Таким образом, частота строч­ной развертки 15625 Гц, а кадровой развертки — 25 Гц.

Электрический телевизионный сигнал подается между управ­ляющим электродом и катодом и модулирует количество электро­нов в луче. Поэтому управляющий электрод кинескопа принято называть модулятором. Телевизионный электрический сигнал управляет яркостью свечения пятна на экране по мере прохож­дения лучом каждой строки кадра. Различные яркости точек экрана создают черно-белое изображение.

Для фокусировки и отклонения электронного луча в кине­скопах могут быть использованы как электрические, так и маг­нитные поля. В настоящее время применяют электростатическую систему фокусировки, не требующую тяжелой фокусирующей катушки и не потребляющую большую мощность. Для управле­ния световым пятном используют магнитную систему отклоне­ния луча, не создающую электрических полей, которые могут ухудшать фокусировку луча и вызывать этим искажения изобра­жения. Магнитная система управления потребляет значительную мощность от генераторов пилообразного тока развертки.

К кинескопам, в отличие от осциллографических трубок, предъявляются свои специфические требования, связанные с необходимостью получения четкого неискаженного изображения. Они определяют конструктивные особенности кинескопов.

Четкость изображения обеспечивается прежде всего малым размером светового пятна (требуемое число строк помещается на экране без наложения друг на друга). Размеры пятна не должны изменяться при его перемещении по экрану. Кроме того, требу­ется очень высокая яркость пятна. Все это осуществляется за счет усложнения электронного прожектора и фокусирующей сис­темы.

Основные причины, вызывающие расфокусировку луча и ог­раничение уменьшения размеров светового пятна, — это конеч­ные размеры эмиттирующей поверхности катода, наличие у эмиттируемых электронов начальных скоростей под разными уг­лами к оси трубки и возникновение в луче сил отталкивания электронов как одноименных зарядов друг от друга. Помимо этого на диаметр пятна влияет величина отрицательного напря­жения на управляющем электроде: чем оно больше, т. е. чем меньше плотность электронов в луче и яркость пятна, тем меньше диаметр пятна. Поэтому в кинескопах, где на управляющий электрод подается телевизионный сигнал, модулирующий яр­кость, влияние изменения яркости на размер пятна и четкость изображения особенно заметно.

Для уменьшения размеров пятна и устранения влияния регу­лировки яркости и отклонения луча на фокусировку в электрон­ный прожектор вводят дополнительные электроды. Между мо­дулятором и анодом помещают экранирующий электрод Э в виде диска с отверстием в центре и подают на него небольшое поло­жительное напряжение — порядка 250 В (рис. 3.9, а). Он устра­няет влияние анодного напряжения на управляющее яркостью действие модулятора. Такой прожектор называют тетродным.

М Э А Пучок

Рис. 3.9. Схемы конструкции электронного прожектора кинескопа с дополнитель­ными электродами (а, б) и ионной ловушкой (в)

б

?^чПучок ^ электронов

в

Дата добавления: 2015-10-21