|
Міністерство освіти і науки України
Національний університет водного господарства та природокористування
Кафедра гідротехнічного будівництва, опору матеріалів та будівельної механіки
Дисципліна - «Гідротехнічні споруд»
Звіт з
лабораторної роботи №1 на тему:
«Розрахунок відриву поодиноких частинок з поверхні грунту під впливом турбулентного потоку»
Виконав:
Студент 4-го курсу
ННІ водного господарства
та природооблаштування
Бущук Д. М.
Перевірив:
Меддур С.А.
Рівне - 2014
Вихідні дані:
Позначення | Один.вимір. | Позначення | Один.вимір. |
V0 = 0,935 | м/с | Рарх. = 0,176709 | кг |
σ = 0,35 | м/с | т = 0,209433 | кг |
d =0,05 | м | Fарх = 0,654158 | н |
ρ = 2700 | кг/м3 | G = 2,054541 | н |
t = 1 | с | mg1 = 1,733519 | н |
Δt = 0,01 | с | Pуступ. = 0,016667 | м |
ν = 5 | 1/c | I = 0,000155 | м^5 |
µ = 0 |
| Ug = 0,333333 | sin φ1 |
|
| φ1 = 0,339837 | рад |
|
| Cx = 0,55 |
|
|
| Cy = 0,1 |
|
Вступ
В експлуатації гідротехнічних та меліоративних споруд, де проходять гідродинамічні процеси, можуть виникати різних деформацій в масиві грунту такі наприклад, як розмив незв'язного грунту у зонах впливу гідротехнічних споруд. Прояв таких небезпечних гідродинамічних процесів значною мірою обумовлений діяльністю нерівномірних потоків складної структури.
Процес розмиву незв'язного грунту здійснюється шляхом відриву і виносу окремих його частинок, що лежать на поверхні, а також шляхом змиву шару частинок. Втрата стійкості одного шару пов'язана з порушенням балансу зсуваючих і утримуючих сил. Такі процеси зсуву і виносу грунту характерні для рівнинних річок і не характерні для гірських річок, де грунти різнорідні.
Тому метою даної роботи є оцінка стійкості донних частинок, що лежать на поверхні дна або укосу, який омивається водним потоком, шляхом аналізу умов відриву частинок різної крупності.
При цьому розраховуються значення нерозмиваючої критичної швидкості з певною надійністю
Тому необхідно розглядати умови порушення рівноваги окремої частинки на поверхні дна. Основними факторами, що визначають умови відриву такої частинки від дна, є діючі на неї зовнішні навантаження, а також сили інерції, пов'язані з прискоренням частинки в початковий період її руху. В якості зовнішніх навантажень розглядаються сили власної ваги, звужуюча архімедова сила, а також гідродинамічна сила взаємодії турбулентного потоку з нерухомою часткою.
Основними факторами, що визначають умови відриву такої частки від дна, є діючі на неї зовнішні навантаження, а також сили інерції, які пов'язані з прискоренням частинки в початковий період її руху рис. 1.1.
Рис. 1.1 - Схема сил, що діючих на одиночну кулясто подібну частинку, що лежить на дні, яка обтікається турбулентним потоком
В якості зовнішніх навантажень виступають: сили власної ваги, зважуюча архімедова сила, а також гідродинамічна сила взаємодії турбулентного потоку з нерухомою частинкою.
Результуюча нормальних сил Р може бути виражена інтегралом по поверхні частинки
(1)
де s - поверхня частинки. Горизонтальну і вертикальну складові сили Р позначимо Рx і Рy.
Значення сил, які діють на частинку, визначаються за формулами
(2)
(3)
де, Сх – коефіцієнт
V - миттєва швидкість руху центру мас, м/с;
d - діаметр частинок, м;
g – прискорення вільного падіння, кг/см
(4)
Т – результуюча сила дотичних напружень, кг/м;
µ - динамічна в’язкість рідини,
υ – кінематична в’язкість рідини;
n – коефіцієнт шорсткості;
(5)
І - момент інерції кулеподібної частинки відносно осі, що проходить через точку дотику О.
ρ – густина рідини;
φ – кут повороту.
(6)
Архімедова сила
(7)
Сила власної ваги
(8)
Можливі три варіанти відриву частинки від дна. Перший - вертикальний відрив має місце, коли сума вертикальних сил, що піднімають частинку стає більше суми сил ваги і вертикальної складової тертя.
, (9)
Другий варіант - обертання частинки навколо точки О і її відрив від точки дотику в момент, коли реакція опори стане рівною нулю.
Третій варіант - перекочування частинок через сусідню частку і подальший її рух у формі перекочування. При цьому частка повністю покидає своє гніздо, коли її кут повороту стане більше , тобто
(10)
(11)
(12)
Rx, Ry – реакція опори;
т – маса частинки, кг.
Розрахунок виконано з використанням ЕОМ.
t | V | Px | Py | T | (5) | Z | φ | Rx | Ry |
| 0,935 | 0,944097 | 0,171654 | 0,000367 | -136,345 | 0,339837 |
|
| |
0,01 | 1,592338676 | 2,738196 | 0,497854 | 0,000625 | 10,13011 | 0,101301 | 0,34085 | 2,72104 | 0,952535 |
0,02 | 1,757898937 | 3,337194 | 0,606762 | 0,00069 | 59,588 | 0,697181 | 0,347822 | 3,229148 | 1,087798 |
0,03 | 1,57874187 | 2,691633 | 0,489388 | 0,00062 | 9,997724 | 0,797158 | 0,355793 | 2,6709 | 0,961222 |
0,04 | 1,600741786 | 2,767172 | 0,503122 | 0,000629 | 19,99769 | 0,997135 | 0,365765 | 2,72549 | 0,996901 |
0,05 | 1,985005142 | 4,25517 | 0,773667 | 0,00078 | 151,6159 | 2,513294 | 0,390898 | 3,922905 | 1,373272 |
0,06 | 2,266479599 | 5,547499 | 1,008636 | 0,00089 | 283,3923 | 5,347217 | 0,44437 | 4,775354 | 1,795795 |
0,07 | 1,990183684 | 4,277401 | 0,777709 | 0,000782 | 206,5901 | 7,413117 | 0,518501 | 3,492216 | 1,704767 |
0,08 | 1,346438028 | 1,957791 | 0,355962 | 0,000529 | 10,32929 | 7,51641 | 0,593665 | 1,682874 | 1,254724 |
0,09 | 0,926594321 | 0,927199 | 0,168582 | 0,000364 | -81,1324 | 6,705086 | 0,660716 | 1,002397 | 1,040859 |
0,1 | 0,935002571 | 0,944103 | 0,171655 | 0,000367 | -63,0857 | 6,074229 | 0,721458 | 1,017581 | 1,108313 |
0,11 | 0,943397363 | 0,961132 | 0,174751 | 0,00037 | -46,0536 | 5,613692 | 0,777595 | 1,013091 | 1,169561 |
0,12 | 0,52353285 | 0,295993 | 0,053817 | 0,000206 | -121,516 | 4,398529 | 0,82158 | 0,693077 | 0,987418 |
0,13 | -0,120209393 | 0,015605 | 0,002837 | -4,7E-05 | -152,062 | 2,877914 | 0,85036 | 0,585284 | 0,904892 |
0,14 | -0,39647801 | 0,169759 | 0,030865 | -0,00016 | -125,498 | 1,622932 | 0,866589 | 0,661457 | 0,95461 |
0,15 | -0,114984572 | 0,014278 | 0,002596 | -4,5E-05 | -144,574 | 0,177189 | 0,868361 | 0,591898 | 0,908852 |
0,16 | 0,269269337 | 0,078301 | 0,014237 | 0,000106 | -135,106 | -1,17387 | 0,856622 | 0,608212 | 0,92826 |
Рис.2. Залежність кута повороту від часу відриву кулеподібної частинки
Рис.3. Залежність реакцій опори для кожного моменту часу
Висновок: Отже, час відриву кулеподібної частинки є 1,03 с (рис.2, рис.3).
Дата добавления: 2015-09-29; просмотров: 24 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая лекция | | | следующая лекция ==> |
Тема: Опис і реалізація найпростіших циклічних програм. | | | Лабораторна робота 1(2 години) |