|
СПбГПУ
Расчетное задание №1
по Теоретическим Основам Электротехники
Выполнил студент группы 3083/1 Барышников Ю.С.
Преподаватель Ладанюк Л.Я.
Рассчитать и построить графики зависимости от координат электрического смещения D, напряженности электрического поля E, поляризованности P, потенциала U, плотности энергии W шара в вакууме с различными внутренними материалами.
Дано:
R1=2 см ε 1 =2ε0
R2=3 см ε 2 =4ε0
R3=6 см ε0 – диэлектрическая постоянная вакуума.
r= 4 см
E=600В/м
Для выполнения данного расчета необходимо найти значения E,D, P, U, W на расстоянии от 0 до 8 см от центра.
Для электрической напряженности:
Из формулы Гаусса
Так как угол между векторами и равен 0, то cos α =1
В рассматриваемом примере напряженность электрического поля не изменяется, она величина постоянная и может быть вынесена за скобки как постоянный множитель.
=
Для диэлектрического смещения:
Векторы и сонаправлены и величину можно выразить как
Поляризованность у проводника нулевая, а у диэлектрика равна величине сместившегося заряда за рассматриваемую сферу при эффекте поляризации.
Для однородного диэлектрика величины Е и Р постоянные и их можно вынести как постоянные множители.
εE
P = D –
Напряженность между центром точечного заряда и выбранной точкой на расстоянии r от него равна:
U=
Плотность энергии равна
W=
Угол между векторами и равен 0, тогда cos α =1 и можно записать выражение в виде
W=
Так как в задании дана была напряженность Е для диэлектрического слоя , то высчитаем для начала общий заряд, который будет константой для всего заряженного шара.
Вспомним формулу:
Отсюда, подставляя данные значения, получим формулу расчета q.
q= 16 E
Для расчета была составлена программа на языке Паскаль.
Часть данных отображена в таблице.
R,м | D, | E, B/м | P, | W,Дж | U, B |
7936.07 | |||||
2,0 | 8,393 | 46,49384
| 4,19699683 | 627,2 | 6747,8 |
2,5 | 5,46 | 29,93274
| 2,69 | 538,7 | 4644.69 |
3,0 | 3.743 | 4,4 | 1,871 | 3385.3 | |
4.5 | 4,751
| 1.66 | 1,25 | 12.4 | 2258.7
|
6,0 | 2,669 | 9.38 | 3,91 | 3,92 | 1705.06 |
7,0 | 6,94
| 6.90120 | 8,46 | 8,47 | 763.6
|
8.0 | 5,3121 | 5.285 | 4,968 | 4,97 | 60.63 |
Данные введены в программу Excel для постройки графика.
Полученные графики и расчеты показали, что, за пределами шара в безмассовом вакууме, протекают также электромагнитные явления (всё кроме поляризованности P) иногда эти параметры местами выше по своим численным значениям (это W и E) чем в одном слое массового диэлектрика.
Программа написана на основе алгоритма Виталия Азарова:
program sarjazgeniy_shar_toe (input,output);
const Pi=3.1478;{константа пи}
q=4.27/1000000;{получен заряд 4.27*10^-6Кл}
var D,E,Ey1,Ey2,e1,e2,e3,e0,P,U,U1,r,h,W: real;
i: integer;{переменная для цикла}
begin
h:=0.1;{шаг для расчета}
E:=0; D:=0; U:=0;{обнуление всех переменных на всякий случай}
e3:=8.85/1000000000000;{задаем электрическую проницаемость вакуума}
e0:=0;{задаем электрическую проницаемость области проводника}
e1:=2*e3;{задаем электрическую проницаемость первой области диэлектрика}
e2:=4*e3;{задаем электрическую проницаемость второй области диэлектрика}
r:=0;{не забудем обнулить расчетный радиус}
for i:=0 to 200 do {поехали считать первую зону- проводящий шар}
begin
E:=0;{внутри проводящего шара напряженности быть не должно ставим везде 0}
D:=0;
P:=0;
w:=0;
r:=r+h;{для следующего радиуса прибавляем шаг}
end;
for i:=200 to 300 do {для следующей сферы- диэлектрика}
begin
E:=q/(4*Pi*r*r*e1);{считаем напряженность,в ней первая проницаемость}
D:=q/(4*Pi*r*r);{считаем диэлектрическое смещение по формуле}
P:=(e1-e3)*E;{считаем поляризованность по формуле}
w:=q*q/(32*Pi*e1*r*r*r*r);{считаем плотность энергии по формуле}
writeln(r:4:1,' ',D,' ',E,' ',P,' ',W);
r:=r+h;{по радиусу смещамся на шаг}
end;
for i:=300 to 600 do {другая область диэлектрика}
begin
E:=q/(4*Pi*r*r*e2);{считаем напряженность,в ней вторая проницаемость}
D:=q/(4*Pi*r*r);{считаем диэлектрическое смещение по формуле}
P:=(e2-e3)*E;{считаем поляризованность по формуле}
w:=q*q/(32*Pi*e2*r*r*r*r);{считаем плотность энергии по формуле}
r:=r+h;
end;
for i:=600 to 800 do {вышли за область диэлектрика в вакуум}
begin
E:=q/(4*Pi*r*r*e3);{считаем напряженность,в ней проницаемость вакуума}
D:=q/(4*Pi*r*r);{считаем диэлектрическое смещение по формуле}
P:=(e3-e3)*E;{считаем поляризованность по формуле}
w:=q*q/(32*Pi*e3*r*r*r*r);{считаем плотность энергии по формуле}
r:=r+h;
end;
writeln();
writeln('U');{напряженность=интеграл Е от выбранной точки до бесконечности}
u1:=0;{бесконечностью приходится принебрегать приняв ее напряженность =0}
U:=0;{приходится выполнять расчет отступая от самой дальней точки к центру}
r:=8.0;{выбираем дальнюю точку и сначала считаем U для нее}
h:=0.1;
for i:=80 downto 60 do {для самой дальней области -вакуума}
begin {выполняем интнгрирование по Эллеру кто желает может и по Симпсону}
Ey1:=q/(4*Pi*r*r*e3);{начальное значение напряженности}
Ey2:=q/(4*Pi*(r-h)*(r-h)*e3);{конечное значение напряженности}
u1:=h*Ey1+(Ey2-Ey1)*h/2;{интегрируем по Эллеру}
U:=U+u1;{складываем маленькие напряженности в одну большую}
r:=r-h;{переходим на следущую точку}
writeln(U);
end;
for i:=60 downto 30 do {для области второго диэлектрика}
begin
Ey1:=q/(4*Pi*r*r*e2);{все как в предидущем цикле}
Ey2:=q/(4*Pi*(r-h)*(r-h)*e2);
u1:=h*Ey1+(Ey2-Ey1)*h/2;{можно применить и другой способ интегрирования}
U:=U+u1;
r:=r-h;
writeln(U);
end;
for i:=30 downto 20 do {для области первого диэлектрика}
begin
Ey1:=q/(4*Pi*r*r*e1);
Ey2:=q/(4*Pi*(r-h)*(r-h)*e1);
u1:=h*Ey1+(Ey2-Ey1)*h/2;
U:=U+u1;
r:=r-h;
writeln(U);
end;
for i:=20 downto 0 do {для области проводника}
begin
Ey1:=0;
Ey2:=0;
u1:=h*Ey1+(Ey2-Ey1)*h/2;
U:=U+u1;
r:=r-h;
writeln(U);
end;
end.
Дата добавления: 2015-09-29; просмотров: 18 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая лекция | | | следующая лекция ==> |
Плоская фенечка из ленточек 1 | | | Московская международная модель ООН 2015 |