Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Размножение дислокаций

ВВЕДЕНИЕ | КОВКА МЕТАЛЛОВ В ДРЕВНОСТИ | КОВАНЫЕ ИЗДЕЛИЯ СРЕДНЕВЕКОВЬЯ | ИЗДЕЛИЯ КОНЦА ХVIII - НАЧАЛА ХХ ВЕКОВ | СВЯЗЬ МЕЖДУ ДЕФОРМАЦИЕЙ И НАПРЯЖЕНИЕМ | И ПЛОСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ | ГЛАВНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ И ИХ ОСНОВНЫЕ СХЕМЫ | ИСПЫТАНИЕ МЕТАЛЛОВ НА РАСТЯЖЕНИЕ | ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ПРОЧНОСТЬ ИДЕАЛЬНЫХ КРИСТАЛЛОВ | ТИПЫ ДЕФЕКТОВ КРИСТАЛЛИЧЕСКОГО СТРОЕНИЯ И ИХ ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА |


Читайте также:
  1. Размножение
  2. Размножение змей
  3. Упрочнение от взаимодействия дислокаций

Пусть дислокация, например винтовая, под действием напряжений τ перемещается в плоскости легкого сдвига. Если на своем пути отрезок дислокации встречает препятствие (рис. 3.7.), то винтовой отрезок, имеющий множество возможных систем скольжения, переходит в другую плоскость и начинает обходить преграду. Перемещение дислокации в этой новой плоскости требует больших напряжений и называется поперечным скольжением. Отметим, что при переходе винтовой дислокации в новую плоскость образовались отрезки краевых дислокаций с противоположными знаками.

Если в новой (смежной) системе скольжения дислокация сумела пройти путь, необходимый для огибания препятствия, то ей выгодно вернуться в исходную систему легкого скольжения, напряжения τ п., в которой минимальны. Однако эта новая плоскость находится «несколькими этажами выше» исходной, а концы нового отрезка ВВ' «закреплены» краевыми от­резками АВ и А'В'. Возвращение дислокации в исходную плоскость после перехода в смежную называется двойным поперечным скольжением.

Далее дислокация продолжает раздуваться как мыльный пузырь и на­конец смыкается слева от точек В и В', отрезки дислокаций с противопо­ложными знаками аннигилируют (взаимно уничтожаются), образуя обычную кристаллографическую плоскость. В результате отделяется новая замкнутая дислокационная петля, а отрезок между точками В и В' восстанавливается.

 

После ухода петли на большое расстояние (чтобы ее напряжения по линии ВВ' стали несущественными по сравнению с внешними τ) отрезок ВВ' снова начинает прогибаться, испускает новую петлю и т. д.

В табл. 3.1 даны значения напряжений, необходимых для работы источника Франка-Рида при различных плотностях дислокаций в некоторых металлах, а также значения предела текучести на сдвиг.

Ни расчетные данные τ п, ни значения τ кр из табл. 3.1 не дают хорошей сходимости со значениями τ s определенными опытным путем для поликристаллов. Однако значительно лучшие совпадения наблюдаются со значениями τ s, для высокочистых монокристаллов. Следовательно, в поликристаллах, которые используются на практике, сильное влияние оказывают примеси и границы зерен.

 

Рис. 3.7. Механизм размножения дислокаций Франка-Рида

 

Таблица 3.1

Значения напряжений, достаточных для работы источника Франка-Рида

Напряжение, МПа Al Cu Au α -Fe Ni Mo W
τ кр при ρ = 1010м-2 0,8 1,46 0,56 2,58 2,76 3,66 4,56
τ кр при ρ = 1012 м-2 8,1 14,6 9,6 25,8 27,6 36,6 45,6
τ s     20,0        

 


Дата добавления: 2015-09-05; просмотров: 112 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
СТРУКТУРООБРАЗОВАНИЯ ПРИ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ МЕТАЛЛОВ| Упрочнение от взаимодействия дислокаций

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)