Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Поле идентичных излучателей, одинаково ориентированных в пространстве (теорема перемножения диаграмм направленности).

Распространение радиоволн в направлении постоянного магнитного поля Земли. | Распространение радиоволн в направлении перпендикулярно постоянному магнитному полю Земли. | Основы расчета радиолинии. | Назначение антенн и их общая характеристика. | Основные электрические параметры антенн. | Введение. | Распределение тока и заряда на тонком вибраторе. | Диаграммы направленности симметричного вибратора. | Действующая длина симметричного вибратора. | Сопротивление излучения вибратора. |


Читайте также:
  1. Is-диаграмма водяного пара
  2. Б. Г. Голубовский ЧЕЛОВЕК В ПРОСТРАНСТВЕ
  3. Билет 55. Действие на в пространстве.
  4. В архитектурной графике объемность и пространственная глубина при изображении различных объектов достигается
  5. В ТУРБИНЕ В is-ДИАГРАММЕ
  6. Векторная диаграмма рабочего режима трансформатора.
  7. Векторы в пространстве

 

Для получения остронаправленных диаграмм в диапазоне корот­ких и ультракоротких волн в ряде случаев применяются антенны, составленные из большого числа проволочных вибраторов или дру­гих типов излучателей.

Получение направленного излучения с помощью таких систем объясняется интерференцией полей, создаваемых отдельными излу­чателями. Вследствие этого диаграмма направленности всей антенной системы зависит как от типа излучателей, так и от их расположения, от расстояний между ними, от длины волны и соотношения между амплитудами и фазами токов в излучателях. Соответствующим рас­положением излучателей и возбуждением в них токов определенных амплитуд и фаз можно получить различные диаграммы направлен­ности.

Напряженность электрического поля в дальней зоне для отдельно взятого N -гo излучателя может быть во многих случаях определена выражениями типа (1.15) и (1.25):


Поляризация поля излучателя зависит от вида и расположения по­следнего в пространстве.

Вектор напряженности поля, создаваемого всеми излучателями, будет равен геометрической сумме всех n векторов напряженностей полей, то есть при суммировании полей в рассматриваемой точке необ­ходимо учитывать ориентацию каждого вектора в пространстве (по­ляризацию), а также его амплитуду и фазу.

Если рассматриваемая система состоит из излучателей различного типа, произвольно расположенных в пространстве, задача суммирова­ния полей не может быть упрощена и в общем случае решение полу­чается весьма громоздким.

Однако для системы идентичных излучателей при их одинаковой ориентации в пространстве общее выражение для результирующей напряженности поля несколько упрощается. В этом случае напряжен­ность поля, создаваемого каждым отдельным излучателем системы в удаленной точке пространства, будет, в частности, характеризовать­ся одинаковой поляризацией. Поэтому амплитуду общей напряженнос­ти поля системы можно определить как сумму комплексных амплитуд составляющих

Для рассматриваемой системы

Кроме того, учитывая, что линейные размеры системы источников огра­ниченны и малы по сравнению с расстоянием до точки наблюдения, для амплитудного множителя можно принять

Поэтому выражение (3.2) можно упростить, вынеся соответствующие множители за знак суммы,

где - ток излучателя 1;

Предположим, что все излучатели рассматриваемой системы яв­ляются абсолютно ненаправленными, то есть что множитель не зависит от и и может быть принят равным единице. Тогда

Последнее выражение определяет напряженность поля в любом на­правлении (расстояние зависит от углов и ).

Абсолютное значение этого выражения определяет диаграмму направленности системы из ненаправленных излучателей, возбуж­даемых токами .

Обозначив выражение


перепишем (3.3) в виде

Множитель В не влияет на форму диаграммы направленности, которая может быть записана в виде

Последнее выражение позволяет сформулировать так называемую теорему перемножения диаграмм направленности, которая гласит: диаграмма направленности системы из n идентичных и одинаково ориентированных направленных излучателей определяется произведением диаграммы направленности одиночного излучателя на диаграмму направленности той же системы из n воображаемых ненаправленных излучателей.

Выражение (3.7) имеет очень большое значение в теории антенн, так как оно во многих случаях упрощает исследование вопроса о ди­аграммах направленности сложных антенных систем. Множитель (3.6) иногда называют множителем системы или множите­лем решетки.


Дата добавления: 2015-08-17; просмотров: 226 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Входное сопротивление вибратора в широком диапазоне волн.| Поле линейной системы идентичных излучателей.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)