Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Поглощение лазерного излучения металлами

Цель работы | РЕЗКА МЕТАЛЛОВ | Т а б л и ц а 3. | Сварка металлов | Описание установки и методика эксперимента | Порядок выполнения работы |


Читайте также:
  1. А) Золото и серебро в сопоставлении с другими металлами
  2. АЛЬФА-, БЕТА- И ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ
  3. Биологическое действие лазерного излучения. Нормирование лазерного излучения. Основные меры безопасности при эксплуатации лазеров.
  4. БИОФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ НЕКОТОРЫХ ФОТОБИОЛОГИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ. ПРИМЕНЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В МЕДИЦИНЕ.
  5. Величины, характеризующие поглощение излучения веществом
  6. Взаимодействие кислот с металлами
  7. Взаимодействие с неметаллами

 

Для непрозрачных твердых тел доля падающего монохроматического излучения, поглощенная телом, равна

А = ε = 1 ‑ r0,

где А – поглощательная способность, ε – степень черноты, R0 – отражательная способность при нормальном падении излучения. Значения R0 и e можно вычислить по данным измерений оптических постоянных или комплексного показателя преломления. При комплексном показателе преломления,

m = n ‑ ik,

отражательная способность в случае нормального падения излучения равна

R0 = [(n - 1)2 + k2]/[(n + 1)2 + k2],

а степень черноты равна

ε = 4n/[(n + 1)2 + k2].

Для металлов в общем случае n и k являются функциями длины волны и температуры. Изменения n и k с длиной волны и соответствующие изменения ε для Ti при 300 К показаны на рис. 1. Очевидно, что и n, и k относительно слабо зависят от λ в интервале длин волн 0,4 < λ < 1,0 мкм, а e в этом интервале велика. При больших λ, n и k быстро увеличиваются с λ, а ε падает до небольшой доли своего значения на более коротких длинах волн. В ИК-области e ~ 1/λ1/2 при постоянной температуре. Так как e ~ r1/2, где r – электрическое сопротивление, возрастающее с температурой, ε (λ) также увеличивается с температурой в ИК-области.

Температурная зависимость ε (λ) при λ£1 мкм более сложная, однако полное изменение ε меньше, чем в ИК-области. В видимой области спектра ε обычно несколько уменьшается с ростом температуры.

 

Рис. 1. Зависимость e, n и k от длины волны λ для Τi при 300 К

 


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 84 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Задания| Степени черноты e различных металлов на длинах волн излучения лазеров

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)