Метод наложения.

1) Определим токи ветвей, создаваемые источником .

Источники и положим равными нулю .

Воспользуемся системой уравнений по законам Кирхгофа, составленной выше:

Решая полученную систему уравнений, определяем частичные токи ветвей:

.

.

.

.

.

.

2) Теперь определим токи ветвей, создаваемые источником .

Источники и положим равными нулю .

Воспользуемся системой уравнений по законам Кирхгофа, составленной выше:

Решая полученную систему уравнений, определяем частичные токи ветвей:

.

.

.

.

.

.

3) Теперь определим токи ветвей, создаваемые источником .

Источники и положим равными нулю .

Воспользуемся системой уравнений по законам Кирхгофа, составленной выше:

Решая полученную систему уравнений, определяем частичные токи ветвей:

.

.

.

.

.

.

Определяем искомые токи ветвей:

3. Метод эквивалентного генератора ЭДС. Определим .

На основании теоремы об эквивалентном генераторе (источнике) для определения тока ветви исходная схема заменяется эквивалентной схемой:

Здесь:

и – э.д.с. и собственное сопротивление эквивалентного генератора;

Изобразим схему режима холостого хода:

По второму закону Кирхгофа:

По формуле разброса тока в параллельных ветвях определяем остальные токи:

.

(Необходимо подробно написать для чего мы делаем эти расчеты?)

По второму закону Кирхгофа:

Отсюда, напряжение холостого хода будет определяться как:

.

Теперь найдем сопротивление . Для этого преобразуем схему холостого хода, удалив из нее источники энергии:

Упростим схему, преобразовав треугольник сопротивлений в звезду сопротивлений:

.

.

.

Определим входное сопротивление относительно зажимов 34,

это и есть искомое :

.

Возвращаясь к схеме с эквивалентным генератором, находим искомый ток по второму закону Кирхгофа:

.

Значение тока , рассчитанное методом эквивалентного генератора, совпадает по величине с током рассчитанным методами выше.

Как видно из полученных результатов, токи, найденные различными методами, совпадают.

Дата добавления: 2015-11-14