Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Теоретические основы измерения скорости дозвукового потока.

Читайте также:
  1. II. Методические основы проведения занятий по экологическим дисциплинам в системе высшего профессионального образования
  2. II.6.2. Историко-теоретические темы или злоба дня?
  3. III. ОСНОВЫ СПОРТИВНОЙ ПОДГОТОВКИ НАЧИНАЮЩЕГО ВЕЛОСИПЕДИСТА
  4. V. Организационные, нормативные правовые и информационные основы реализации настоящей Стратегии
  5. А. Программа «Основы безопасности детей дошкольного возраста».
  6. Абсорбция диоксида азота в производстве азотной кислоты. Физико-химические основы процесса. Аппаратурное оформление процесса.
  7. Автор: Баранникова Л.Г. Методические рекомендации по СРСП по курсу «Основы безопасности жизнедеятельности» для студентов технических специальностей – Рудный, РИИ, 2005. – 39 с.

В методике измерения скорости существует два приема. Первый может быть назван анемометрическим, а второй – пневмометрическим. Анемометр – это прибор, непосредственно измеряющий величину скорости. Пневмометр позволяет измерить скорость не непосредственно, а путем измерения давления, соответствующего измеряемой скорости. Основным способом определения скорости потока при аэромеханических исследованиях является пневмометрический из-за своей универсальности и ряда преимуществ.

Для измерения скорости дозвукового потока главным образом применяются косвенные методы, основанные на различных физических эффектах, вызываемых движением среды, или на связи скорости или числа Маха с другими параметрами потока, поддающимися измерению. Для изоэнтропического течения число Маха можно найти, воспользовавшись любым из соотношений:

, или .

Требуется лишь знать пару входящих в каждое из этих уравнений параметров заторможенной и движущейся жидкости (температуры, плотности или давления). Начальные параметры заторможенной жидкости и , остающиеся неизменными во всем поле изоэнтропического течения, сравнительно легко поддаются непосредственному измерению, например, в форкамере аэродинамической трубы, где скорость потока мала. Зная и , с помощью уравнения состояния можно найти . Относительно статических значений параметров потока следует иметь в виду, что в настоящее время нет метода, позволяющего осуществить непосредственное измерение и . Определить можно путем измерения скорости распространения звуковых волн, которая зависит от температуры газа и его физических свойств: . Однако скорость звука и, следовательно, температуру газа в точке потока определить невозможно, так как излучатель и приемник звуковых волн должны находиться на некотором, известном расстоянии друг от друга. Плотность в потоке сжимаемой жидкости можно определить, пользуясь косвенными методами, основанными на связи плотности с коэффициентами преломления, поглощения или излучения среды. Связанные с коэффициентом преломления оптические методы измерения плотности позволяют исследовать поле в возмущенных областях изоэнтропических и неизоэнтропических течений. Из всех трех статических параметров , и непосредственному измерению поддается лишь статическое давление . Поэтому основным, наиболее точным методом определения числа Маха и скорости потока вплоть до больших сверхзвуковых скоростей, является так называемый пневмометрический метод, основанный на измерении давления. Используя уравнение Бернулли, выведенное в предположении, что газ сжимаем, можно получить формулу для определения числа Маха при изоэнтропическом течении в виде:

(1)

Используя зависимость скорости звука от температуры и, учитывая, что , получим: (2)

Из выражения (2) видно, что для определения скорости по значениям давлений требуется измерить три местных параметра , и . Так как измерение затруднительно, то местную температуру определяют, измеряя значение , и в формулу (2) подставляют величину .

Решая уравнение (1) относительно с использованием разложения в биноминальный ряд по степени получим:

(3)

или , (4)

где . При k = 1,4 выражение для будет иметь вид:

(5)

Формула (4) справедлива при числах Маха М < 1. Если число М достаточно мало, то , и уравнение (4) превращается в уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости:

(6)

Для расчета скорости потока несжимаемой жидкости по формуле (6) достаточно измерить величину . Сравнивая выражения (4) и (6), замечаем, что величина представляет собой погрешность расчета давления без учета сжимаемости, отнесенную к скоростному напору. В таблице 1 приведены значения в зависимости от скорости (числа М) для воздуха (k = 1,4), вычисленные по формуле (5).

Таблица 2

Погрешность расчета давления без учета сжимаемости среды.

, м/с                    
М 0,1 0,2 0.3 0.4 0.5 0,6 0,7 0.8 0,9 1.0
, % 0,25 1.0 2,25 4.0 6.2 9,0 12,8 17,3 21,9 27,5

 

Относительная величина ошибки в измерении скорости при пренебрежении сжимаемостью равна: (рис.12), где определяется по (6), а - по (4): . Учитывая (5), получаем (7)

Аналогично можно представить зависимость изменения плотности сжимаемой среды

(8)

Из выражений (5), (7) и (8) и таблицы 1 видно, что сжимаемость воздуха уже при числе Маха М = 0,2 вносит погрешность в определение давления равную 1%, а в определение скорости – равную 0,5%. Кроме того, видно, что сжимаемость сильнее влияет на плотность, чем на скорость. При скоростях до 100 м/сек для определения скорости по измеренным давлениям можно воспользоваться формулой (6), а при скоростях превышающих 100 м/сек – формулой (4).

Величина , называемая скоростным напором набегающего потока, имеет большое значение в экспериментальной аэродинамике. При определении безразмерных аэродинамических коэффициентов к величине скоростного напора набегающего потока относят значения сил и давлений, действующих на исследуемые в аэродинамических трубах модели.

Как видно из формул (4) и (5), для сжимаемой жидкости величина , больше скоростного напора, , т.к. и .

 


Дата добавления: 2015-08-10; просмотров: 387 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Введение | Аэродинамические сила и момент. Системы координат | Общие требования к постановке эксперимента в аэродинамических трубах | Аэродинамические трубы | Дозвуковые аэродинамические трубы | Структура струи. Затопленные струи. | Сверхзвуковые аэродинамические трубы | Основные термодинамические параметры газа | Измерение давления | Определение скорости потока по перепаду статического давления. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Измерение температуры газа в потоке| Определение скорости потока приемником воздушного давления

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.008 сек.)