З а д а ч и

ОМСК 2007

	Рис.1

[1] Заметим, что интегрирование в правой части выражения (1.14) по всему диапазону значений модуля скорости от 0 до ¥ дает полное число частиц .

[2] Имеется в виду зависимость потенциальной энергии от координат центра инерции частицы.

[3]Во всех задачах этого раздела считается, что температура одинакова во всех точках ИГ и не зависит от высоты.

[4] Индекс представляет собой набор квантовых чисел, определяющих состояние частицы.

[5] Если число возможных состояний (статистический вес) при заданной температуре много больше числа частиц: , то газ называется невырожденным. Для него применима классическая статистика Максвелла-Больцмана. Газ называется вырожденным, если число частиц в нем имеет тот же порядок, что и число возможных состояний: . К вырожденному газу классическая статистика неприменима. Он описывается квантовой статистикой.

[6] Так как в обычных условиях могут быть обобществлены только электроны, принадлежащие внешним оболочкам атомов, среднее число свободных электронов, приходящихся на один атом образца, примерно равно валентности атомов данного металла. Значение валентности приведено в табл. 1 на стр. 35.

[7] Полное число фотонов в замкнутой системе не сохраняется: они рождаются и погибают при взаимодействии с веществом системы.

[8] Состояние в рассматриваемом случае – это ЭМВ, из которых состоит ЭМИ. Концентрация состояний – это концентрация ЭМВ в полости. Чем больше энергия ЭМВ, тем большее число фотонов соответствующей частоты излучается.

Дата добавления: 2015-07-24