Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Передача теплоты через цилиндрическую стенку при граничных условиях первого рода.

Читайте также:
  1. II.3.1. Пункция и катетеризация верхней полой вены через подключичную вену подключичным способом
  2. III. Передача сообщения, если опасность миновала
  3. PER ASPERA AD ASTRA - ЧЕРЕЗ ТЕРНИИ К ЗВЕЗДАМ
  4. XXXIV. ПОЛЕТЫ В ОСОБЫХ УСЛОВИЯХ
  5. Алгоритм решения дифференциального уравнения первого порядка.
  6. Аня не выдержала и прижалась к его губам в поцелуе. Через пару минут она резко отстранилась и выбежала из кабинета.
  7. Б) (т.е. общий член ряда стремится к нулю при ), то такой ряд сходится, а его сумма не превосходит первого члена.

Рассмотрим стационарный процесс теплопроводности в цилиндрической стенке (трубе) с внутренним диаметром d1= 2 r1 и наружным диаметром d2= 2 r2 (рис).
На поверхностях стенки заданы постоянные температуры tc1 и tc2. В заданном интервале температур коэффициент теплопроводности материала стенки λ является постоянной величиной. Необходимо найти распределение температур в цилиндрической стенке и тепловой поток через нее.

Рис.Теплопроводность цилиндрической стенки.

В рассматриваемом случае дифференциальное уравнение теплопроводности удобно записать в цилиндрической системе координат:

Когда коэффициент теплопроводности является функцией температуры вида λ (t)= λ0 (1+ bt), можно показать, что линейную плотность теплового потока можно вычислить по той же формуле, что и для λ =const:

λcp
– среднеинтегральное значение коэффициента теплопроводности. Для нахождения температурного поля при λ = λ (t)= λ0 (1+ bt) можно воспользоваться уравнением закона Фурье, записанного для цилиндрической стенки - выражение (2.46). Если разделить переменные и проинтегрировать уравнение (2.46) в пределах от r=r1 до r и от t=tc1 до t и найти из полученного интеграла t, то получим выражение для температурного поля - выражение (2.47).


Дата добавления: 2015-07-15; просмотров: 149 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Частные случаи первого закона термодинамики для изопроцессов | Понятие о термодинамических циклах. Термический коэффициент полезного действия цикла | Обратимые и необратимые процессы. Второй закон термодинамики. | Энтропия. Тепловая диаграмма. | Возможности компрессора. | Pv-диаграмма водяного пара. | Дифференциальное уравнение теплопроводности. | Безразмерные переменные (числа подобия) и уравнения подобия. | Теплопроводность через многослойную плоскую стенку при граничных условиях первого и третьего рода. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Теплопроводность в плоской стенке при граничных условиях третьего рода.| Передача теплоты через цилиндрическую стенку при граничных условиях третьего рода.(практически нет информации в интернете)

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.005 сек.)