Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Параллельное соединение емкости и индуктивности

Читайте также:
  1. a) Магнитосвязанные линейные индуктивности.
  2. В каком случае допускается присоединение новых потребителей к тепловым сетям?
  3. Возможности уменьшения материало- и энергоемкости в строительном комплексе. Возможность тепловой реабилитации существующего жилого фонда
  4. Воссоединение Украины с Россией.
  5. Глава тридцатая. Воссоединение.
  6. Дополнительные затраты времени к трудоемкости выполнения технологических операций технического обслуживания и ремонта
  7. Емкости p-n перехода.

 

Если к контуру, состоящему из параллельно соединенных емкости и индуктивности, подключить переменное напряжение, то он будет представлять при его резонансной частоте очень большое сопротивление – не будет пропускать переменных токов резонансной и близких к ней частот, а все другие частоты будут встречать в нем тем меньшее сопротивление, чем дальше эта частота отстоит от резонансной.

Используя рисунок 1 и рисунок 4, построим кривую изменения реактивного сопротивления параллельного контура. При частоте f=0 проводимость YL=∞ и по мере увеличения f уменьшается, YC=0 и по мере увеличения f проводимость возрастает, стремясь к бесконечности. Общая реактивная проводимость контура является суммой реактивных проводимостей отдельных ветвей:

 

(15)

 

Кривая изменения общей реактивной проводимости контура показана на рисунке 6.

Рисунок 6 – Кривые изменения реактивных проводимостей ветвей параллельного контура и его общей реактивной проводимости в зависимости от частоты.

 

Характеристическое сопротивление ρ=√(L/C), резонансная частота колебательного контура, при которой Y=0 ωp=1/√(LC). Реактивное сопротивление параллельного контура X=1/Y. график зависимости Х от частоты изображен на рисунке 7.

 

Рисунок 7 – Кривая изменения реактивного сопротивления X параллельного контура в зависимости от частоты.

 

Сопротивление, начинаясь при f=0 с нуля, с увеличением частоты, но при ω<ωp сначала медленно, а затем все более резко возрастает в положительном направлении и при частотах, близких к резонансной, стремится к очень большим значениям, становясь в случае идеального контура равным при резонансной частоте (ω=ωp) бесконечно большому значению. После этого оно меняет свой знак (становится отрицательным при ω>ωp) и затем уменьшается сначала резко, а потом все медленнее, приближаясь при очень больших частотах к нулю. При низких частотах проводимость контура определяется в основном только приводимостью его индуктивной ветви, и сопротивление имеет индуктивный характер; при высоких частотах основную роль играет проводимость емкостной ветви, и потому сопротивление носит емкостный характер.

При резонансе токов в случае идеального контура сопротивления получается бесконечно большим, а ток в цепи равен нулю. В ветвях контура проходят токи

 

(16)

 

(17)

 

Эти токи равны и сдвинуты по фазе на 180º.

В реальном контуре контур с параллельным питанием Э.Д.С. Е должен быть приведен к эквивалентному контуру с последовательным питанием Э.Д.С. Е,

 

(18)

 

где Ri – внутреннее сопротивление источника Э.Д.С.

Полное активное сопротивление эквивалентного последовательного контура будет равно

 

(19)

 

(20)

 

Добротность будет равна

 

(21)

 

Полное сопротивление при резонансе Zпар реального параллельного контура определяется по формуле

 

(22)

 


Дата добавления: 2015-12-07; просмотров: 80 | Нарушение авторских прав



mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)