Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Теоретические основы метода

Читайте также:
  1. I. Определение и проблемы метода
  2. I. ОПРЕДЕЛЕНИЕ И ПРОБЛЕМЫ МЕТОДА
  3. I. Теоретические основы геоботаники
  4. II. Психолого-педагогические основы работы в ДОД.
  5. Money Management - основы управления капиталом
  6. V. ОСНОВЫ ТЕОРИИ УПРАВЛЕНИЯ ПАРАШЮТОМ.
  7. Анализ конструкции, технологичности детали и метода получения заготовки

 

Если на невозбужденный атом воздействовать излучением от внешнего источника с частотой, равной частоте резонансного перехода, то кванты света будут поглощаться свободными атомами, а интенсивность излучения будет уменьшаться. Это явление составляет физическую основу метода атомно-абсорбционной спектроскопии. Причем величина поглощения зависит от числа невозбужденных атомов при создавшейся температуре.

Заселенность энергетических уровней в условиях термодинамически равновесной системы так же, как и в эмиссионной спектроскопии, определяется уравнением Больцмана (4.2). Используя это уравнение, австралийский ученый Уолш провел расчеты заселенности основного уровня атомов при разных температурах (2000−5000 К) и показал, что число атомов в возбужденном состоянии не превышает 1–2% от их общего числа. Значит, количество атомов, поглощающих резонансное излучение, практически равно общему числу атомов определяемого элемента.

В отличие от атомно-эмиссионной спектроскопии, где небольшое колебание температуры источника возбуждения значительно изменяет концентрацию возбужденных атомов, в атомно-абсорбционном методе число атомов, способных поглощать резонансное излучение, мало меняется с изменением температуры атомизатора и мало подвержено влиянию случайных колебаний в режиме работы прибора. Это выгодно отличает атомно-абсорбционный анализ от эмиссионного.

Поглощение атомами резонансного излучения, в отличие от широких полос поглощения, наблюдаемых вмолекулярной спектроскопии, происходит в очень узких интервалах (10–3–10–2 нм). Поэтому атомное поглощение проявляется на спектрограммах в виде определенных тонких линий на фоне сплошного спектра источника света.

Для измерения величины атомного поглощения А необходимо соблюдение условий, сформулированных Уолшем (см. рис. 4.21):

1) длина волны, соответствующая максимальному поглощению атомных паров (λ А max), должна быть равна длине волны максимальной интенсивности излучения источника (λ Е max): то есть λ А max = λ Е max;

2) полуширина линии поглощения атомных паров (δ А) должна быть по крайней мере в два раза больше полуширины линии испускания источника (δ Е).

Если первое условие не выполняется, атомная абсорбция не происходит совсем. Если не выполняется второе условие, то атомами поглощается лишь малая часть излучения источника, что приводит к резкому ухудшению чувствительности.

Рис. 4.21. Условия максимальной абсорбции
По сравнению со спектром испускания спектр атомного поглощения элемента проще, так как состоит только из спектральных линий резонансной серии. В то же время среди линий резонансной серии имеются такие, которые в спектре испускания отсутствуют вследствие высоких потенциалов их возбуждения.

 


Дата добавления: 2015-07-08; просмотров: 171 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Интенсивность излучения спектральных линий | Основы количественного спектрального анализа | Источники света | Монохроматор | Приемники излучения | Практические работы | Атомно-эмиссионная фотометрия пламени | Аппаратура | Пламенный источник атомизации и возбуждения | Порядок проведения измерений в эмиссионном режиме. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Практические работы| Аппаратура

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)